切向速度

旋流器內切向速度是非常重要的，因為它將使由于受流體曳力作用而跟隨液流軌跡運動的懸浮顆粒受到離心力作用。在旋流器入口處，固體顆粒的切向速度接近于液相的切向速度；而且，可以假定在其他任何時刻、在半徑小于入口半徑的地方，固體顆粒的切向速度也接近于液相的切向速度。

進料在進口的線速度定義為入口體積流量與進料口面積的比值，即：由式（8-28）可計算得出旋流器外半徑的切向速度。在半徑小于旋流器半徑處的切向速度可以通過角動量守恒原理來估算岀，在無摩擦情況下：

Viri =常數

式中，s為任意旋轉半徑二處的切向速度。實際系統中是有能量浪費的，角動量將會比上述方程給岀的要小些，通常用下列修正公式來表示：

5咨=常數

注意，如果71×1,常數的國際單位為?sT,而不是 角動量的單位。事實上，如果〃和廠的值為分數時，那么速度和半徑的乘積將比為1時大些，即在這樣的情況下，式（8-29）將不再稱為角動量的表達式，因為該動量比無摩擦情況下的大些。后面將給出這一方程的應用，見式（8-35）。的經驗 值如下［Kelsall, 1952］：對于水=0.7；對于質量分數為15%?20%的料漿，n~0.5_o實驗測量結果表明，切向速度的變化情況如圖8-18所示。切向速度按照式（8-29）的規律增長，直到接近中心空氣柱附近為止，之后會下降。